La conservation du vecteur de Runge-Lenz A et du vecteur moment cinétique L est utile pour montrer que le vecteur p se déplace sur un cercle dans un mouvement à force centrale suivant une loi en carré inverse[6],[7].

Représentation du pulsar en précession J1906+0746 (avec le vecteur de rotation en rouge) autour du vecteur de moment angulaire total (vecteur bleu).

L’énergie de la particule est alors simplement p0, la composante temporelle de son vecteur énergie-impulsion.

Elle va émettre un photon avec une énergie k 0 et une impulsion vecteur k,

Considérons un électron qui entre avec une énergie E et une impulsion p vecteur.

Lorsque deux objets entrent en collision et se serrer les coudes, le dynamisme de leur final (un vecteur) peut être approché comme la somme des deux vecteurs élan initial.

Elle va émettre un photon avec une énergie k 0 et une impulsion vecteur k, et changer ainsi son énergie en E prime et son impulsion en p prime.

La dérivée temporelle du vecteur impulsionnel d'un système de points matériels est égale au vecteur principal de toutes les forces externes agissant sur le système.

Un vecteur (A), qui est composé de vecteurs de moment (MV) du gaz froid (C) évacué individuellement des divers orifices d'évacuation, a une composante dirigée verticalement vers le bas.

Les trois prochaines formules sont toutes des méthodes équivalentes pour calculer la valeur absolue du mouvement cinétique spécifique

Figure 3 : le vecteur quantité de mouvement p (en bleue) décrit un cercle quand la particule se déplace sur l'ellipse.

Le crochet de Poisson de D avec le vecteur moment cinétique L peut être sous une forme similaire[27]

Le crochet de Poisson de D avec le vecteur moment cinétique L peut être sous une forme similaire[26]

Le veceur de Runge-Lenz est perpendiculaire à L car p ∧ L et r sont perpendiculaires à L. Il s'ensuit que A est contenu dans le plan de l'orbite.

En d'autres termes, le vecteur quantité de mouvement p décrit un cercle de rayon mk/L centré en (0, A/L).